fisica electrica - Ley de Coulomb

LEY DE COULOMB

Ley de Coulomb expresando los signos de cargas de diferente signo, y de carga del mismo signo.

La ley de Coulomb puede expresarse como:

La magnitud de cada una de las fuerzas eléctricas con que interactúan dos cargas puntuales en reposo es directamente proporcional al producto de la magnitud de ambas cargas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que las separa.

Desarrollo de la ley

Charles-Augustin de Coulomb desarrolló la balanza de torsión con la que determinó las propiedades de la fuerza electrostática. Este instrumento consiste en una barra que cuelga de una fibra capaz de torcerse. Si la barra gira, la fibra tiende a hacerla regresar a su posición original, con lo que conociendo la fuerza de torsión que la fibra ejerce sobre la barra, se puede determinar la fuerza ejercida en un punto de la barra. La ley de Coulomb también conocida como ley de cargas tiene que ver con las cargas eléctricas de un material, es decir, depende de si sus cargas son negativas o positivas.

Variación de la Fuerza de Coulomb en función de la distancia.

En la barra de la balanza, Coulomb colocó una pequeña esfera cargada y a continuación, a diferentes distancias, posicionó otra esfera también cargada. Luego midió la fuerza entre ellas observando el ángulo que giraba la barra.

Dichas mediciones permitieron determinar que:

La fuerza de interacción entre dos cargas $q_1 ,!$ y $q_2 ,!$ duplica su magnitud si alguna de las cargas dobla su valor, la triplica si alguna de las cargas aumenta su valor en un factor de tres, y así sucesivamente. Concluyó entonces que el valor de la fuerza era proporcional al producto de las cargas:

$F ,!$ $propto ,!$ $q_1 ,!$ y $F ,!$ $propto ,!$ $q_2 ,!$

en consecuencia:

$F ,!$ $propto ,!$ $q_1 q_2 ,!$

Si la distancia entre las cargas es $r ,!$ , al duplicarla, la fuerza de interacción disminuye en un factor de 4 (2²); al triplicarla, disminuye en un factor de 9 (3²) y al cuadriplicar $r ,!$ , la fuerza entre cargas disminuye en un factor de 16 (4²). En consecuencia, la fuerza de interacción entre dos cargas puntuales, es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia:

$F ,!$ $propto ,!$ $1over r^2 ,!$

Asociando ambas relaciones:

$F ,!$ $propto ,!$ $q_1q_2over r^2 ,!$

Finalmente, se introduce una constante de proporcionalidad para transformar la relación anterior en una igualdad:

$F = kappa frac{q_1 q_2}{r^2} ,!$

Enunciado de la ley

La ley de Coulomb es válida sólo en condiciones estacionarias, es decir, cuando no hay movimiento de las cargas o, como aproximación cuando el movimiento se realiza a velocidades bajas y en trayectorias rectilíneas uniformes. Es por ello que es llamada fuerza electrostática.

En términos matemáticos, la magnitud $F ,!$ de la fuerza que cada una de las dos cargas puntuales $q_1 ,!$ y $q_2 ,!$ ejerce sobre la otra separadas por una distancia $d ,!$ se expresa como:

$F = kappa frac{left|q_1 q_2right|}{d^2} ,$

Dadas dos cargas puntuales $q_1 ,!$ y $q_2 ,!$ separadas una distancia $d ,!$ en el vacío, se atraen o repelen entre sí con una fuerza cuya magnitud está dada por:

$F = kappa frac{q_1 q_2}{d^2} ,$

La Ley de Coulomb se expresa mejor con magnitudes vectoriales:

$bold{F} = frac{1}{4 pi varepsilon}frac{q_1 q_2}{d^2} bold{u}_d = frac{1}{4 pi epsilon} frac{q_1 q_2(bold{d}_2 -bold{d}_1)}{|bold{d}_2-bold{d}_1|^3} ,$

donde $scriptstyle bold{u}_d ,!$ es un vector unitario que va en la dirección de la recta que une las cargas, siendo su sentido desde la carga que produce la fuerza hacia la carga que la experimenta.

Al aplicar esta fórmula en un ejercicio, se debe colocar el signo de las cargas q1 o q2, según sean éstas positivas o negativas.

El exponente (de la distancia: d) de la Ley de Coulomb es, hasta donde se sabe hoy en día, exactamente 2. Experimentalmente se sabe que, si el exponente fuera de la forma $(2+ delta),!$ , entonces $left | delta right |< 10^{-16} ,!$ .

Representación gráfica de la Ley de Coulomb para dos cargas del mismo signo.

Obsérvese que esto satisface la tercera de la ley de Newton debido a que implica que fuerzas de igual magnitud actúan sobre $scriptstyle q_1$ y $scriptstyle q_2$ . La ley de Coulomb es una ecuación vectorial e incluye el hecho de que la fuerza actúa a lo largo de la línea de unión entre las cargas.

Constante de Coulomb

La constante $kappa ,!$ es la Constante de Coulomb y su valor para unidades SI es $frac{1}{4 pi varepsilon} ,!$ Nm²/C².

A su vez la constante $varepsilon = varepsilon_r varepsilon_0 ,!$ donde $varepsilon_r ,!$ es la permitividad relativa, $varepsilon_r >= 1 ,!$ , y $varepsilon_0=8,85 times 10^{-12} ,!$ Fm es la permitividad del medio en el vacío.

Cuando el medio que rodea a las cargas no es el vacío hay que tener en cuenta la constante dieléctrica y la permitividad del material.

La ecuación de la ley de Coulomb queda finalmente expresada de la siguiente manera:

$F = kappafrac{q_1 q_2}{r^2} ,!$

La constante, si las unidades de las cargas se encuentran en Coulomb es la siguiente $K = 9 * 10 9 * N * m 2 / C 2$ y su resultado será en sistema MKS ( $N / C$ ). En cambio, si la unidad de las cargas están en UES (q), la constante se expresa de la siguiente forma $K = d * m 2 / u e s (q)$ y su resultado estará en las unidades CGS ( $D / U E S (q)$ ).

Potencial de Coulomb

La ley de Coulomb establece que la presencia de una carga puntual general induce en todo el espacio la aparición de un campo de fuerzas que decae según la ley de la inversa del cuadrado. Para modelizar el campo debido a varias cargas eléctricas puntuales estáticas puede usarse el principio de superposición dada la aditividad de las fuerzas sobre una partícula. Sin embargo, matemáticamente el manejo de expresiones vectoriales de ese tipo puede llegar a ser complicado, por lo que frecuentemente resulta más sencillo definir un potencial eléctrico. Para ello a una carga puntual $scriptstyle q_1$ se le asigna una función escalar o potencial de Coulomb $scriptstyle phi_1$ tal que la fuerza dada por la ley de Coulomb sea expresable como:

$mathbf{F}_{12} = q_2boldsymbol{nabla}phi_1$

De la ley de Coumlomb se deduce que la función escalar que satisface la anterior ecuación es:

$phi_1(mathbf{r}) = frac{1}{4piepsilon_0} frac{q_1}{| mathbf{r}- mathbf{r}_{q_1}|}$

Donde:

$mathbf{r}$ , es el vector posición genérico de un punto donde se pretende definir el potencial de Coulomb y

$mathbf{r}_{q_1}$ , es el vector de posición de la carga eléctrica $q_1,$ cuyo campo pretende caracterizarse por medio del potencial.

Verificación experimental de la Ley de Coulomb

Montaje experimental para verificar la ley de Coulomb.

Es posible verificar la ley de Coulomb mediante un experimento sencillo. Considérense dos pequeñas esferas de masa "m" cargadas con cargas iguales, del mismo signo, y que cuelgan de dos hilos de longitud l, tal como se indica en la figura adjunta. Sobre cada esfera actúan tres fuerzas: el peso mg, la tensión de la cuerda T y la fuerza de repulsión eléctrica entre las bolitas $F_1 ,!$ . En el equilibrio:

$T sin theta_1 =F_1 ,!$

y también:

$T cos theta_1 =mg ,!$

Dividiendo (1) entre (2) miembro a miembro, se obtiene:

$frac {sin theta_1}{cos theta_1 }= frac {F_1}{mg}Rightarrow F_1= mg tan theta_1$

Siendo $L_1 ,!$ la separación de equilibrio entre las esferas cargadas, la fuerza $F_1 ,!$ de repulsión entre ellas, vale, de acuerdo con la ley de Coulomb $scriptstyle F_1 = q^2/(4 pi epsilon_0 L_1^2)$ y, por lo tanto, se cumple la siguiente igualdad:

(3) $frac{q^2}{4 pi epsilon_0 L_1^2}=mg tan theta_1 ,!$

Al descargar una de las esferas y ponerla, a continuación, en contacto con la esfera cargada, cada una de ellas adquiere una carga q/2, en el equilibrio su separación será $L_2<L_1 ,!$ y la fuerza de repulsíón entre las mismas estará dada por:

$F_2 = frac{{(q/2)}^2}{4 pi epsilon_0 L_2^2}=frac{q^2/4}{4 pi epsilon_0 L_2^2} ,!$

Por estar en equilibrio, tal como se dedujo más arriba: $F_2= mg. tan theta_2 ,!$ . Y de modo similar se obtiene:

(4) $frac{frac{q^2}{4}}{4 pi epsilon_0 L_2^2}=mg. tan theta_2$

Dividiendo (3) entre (4), miembro a miembro, se llega a la siguiente igualdad:

(5) $frac{left( cfrac{q^2}{4 pi epsilon_0 L_1^2} right)}{left(cfrac{q^2/4}{4 pi epsilon_0 L_2^2}right)}= frac{mg tan theta_1}{mg tan theta_2} Longrightarrow 4 {left ( frac {L_2}{L_1} right ) }^2= frac{ tan theta_1}{ tan theta_2}$

Midiendo los ángulos $theta_1 ,!$ y $theta_2 ,!$ y las separaciones entre las cargas $L_1 ,!$ y $L_2 ,!$ es posible verificar que la igualdad se cumple dentro del error experimental. En la práctica, los ángulos pueden resultar difíciles de medir, así que si la longitud de los hilos que sostienen las esferas son lo suficientemente largos, los ángulos resultarán lo bastante pequeños como para hacer la siguiente aproximación:

$tan theta approx sin theta= frac{frac{L}{2}}{l}=frac{L}{2l}Longrightarrowfrac{ tan theta_1}{ tan theta_2}approx frac{frac{L_1}{2l}}{frac{L_2}{2l}}$

Con esta aproximación, la relación (5) se transforma en otra mucho más simple:

$frac{frac{L_1}{2l}}{frac{L_2}{2l}}approx 4 {left ( frac {L_2}{L_1} right ) }^2 Longrightarrow ,!$ $frac{L_1}{L_2}approx 4 {left ( frac {L_2}{L_1} right ) }^2Longrightarrow frac{L_1}{L_2}approxsqrt[3]{4} ,!$

De esta forma, la verificación se reduce a medir la separación entre cargas y comprobar que su cociente se aproxima al valor indicado.

Comparación entre la Ley de Coulomb y la Ley de la Gravitación Universal

Esta comparación es relevante ya que ambas leyes dictan el comportamiento de dos de las fuerzas fundamentales de la naturaleza mediante expresiones matemáticas cuya similitud es notoria.

La ley de la gravitación universal establece que la fuerza de atracción entre dos masas es directamente proporcional al producto de las mismas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que las separa. Expresándolo matemáticamente:

$F = Gfrac{m_1 m_2}{r^2} ,$

Siendo:

$G = 6,67cdot 10^{-11} text{N}cdot text{m}^2cdot text{kg}^{-1},$ la constante de gravitación universal,

$m_1, m_2,$ las masas de los cuerpos en cuestión y

$r,$ la distancia entre los centros de las masas.